原子裂变的研究，原子能的应用已经达到成熟的地步。但是，利用强互相作用解释原子核裂变还是第一次。以往原子核能量都是通过实验，获得所有核素后，以原子核的质量差来计算原子核的裂变或聚变能量的。 　　利用强互相作用解释原子核裂变还是第一次。因为此前还没有发现强互相作用公式。 　　根据能量守恒，衰变产物的两个新的原子核的强互相作用所产生的能量就等于母核的静止能量与新核的能量之差加上粒子带走的能量。像原子核衰变α粒子产生能量那样。于是可以给出衰变的能量计算式（22-1）携带的能量。R是母核发射α粒子时，α粒子到母核中心的平均距离。根据核子平均结合能公式。（22-2）在原子核中当核力与库伦力平衡时，把有关数值代入上式得到（22-3）此式表明，当原子核内的质子到原子核质心的距离等于R'时，核力就与库伦力平衡。稍大于R'时，核力变小，库伦斥力占优势，质子就会很容易从原子核中逸出。当两原子核之间的距离大于2R'时就不会产生核反应。以2R'为半径的体积就是核反应的临界体积。当原子核半径大于时就认为没有核力了。从（22..3）式看出，原子序数Z很小时，R'值会稍大一些。实验也证明了这一点。核子距离公共质心越远。在原子核振动中，当核子距离原子核中心大于R'时，核子会脱离原子核的束缚，形成原子核会发射质子p或发射中子n。由（22.3）式可知，当Z大于82的那些原子核更容易发射α粒子。也就是说，带电粒子α，被发射时，这些粒子与原子核的中心距离必定大于R'。.所有元素都必定存在不稳定的核素，而且绝大部分核素是不稳定的，稳定核素仅是少数。如衰变由（22.1）式可以给出，当α衰变时，α粒子与原子核中心的距离R''等于(22-4)根据结构，原子核内的核子分布是沿椭球分布的。α粒子与原子核中心的最大距离就是其中一个α粒子处在椭球长轴的一个端点上。借助B1值和B值，从（22.4)式可以得到α粒子到原子核中心的最大距离的表示式（22-5）这表示一个核子从平均半轴的端点移动到了长半轴端点，此端点到原子核中心的距离。同理可以给出（22-6） 　　这是衰变时，电子，正电子与原子核中心的最大距离的表示式。以上两式中R'''的值不是粒子脱离原子核束缚时的临界距离，而是粒子处在椭球长轴的一个端点到原子核中心的距离。Eβ表示电子或正电子携带的能量。作者认为，附着在原子核椭球长轴一个端点的粒子如果要脱离原子，这个粒子就必须处在原来椭球框架的长轴一个端点上，在原子核的振动中，椭球体原子核的中心也必须移到了原来椭球框架长轴的另一个端点上。这样粒子已经不附着在椭球形原子核上了，而是处在原子核振动的轨道椭园长轴的一个端点上。当粒子到原子核中心的距离等于2R'''时。这个粒子受到的核力将为零，粒子脱离了原子核的束缚。这个距离称之为临界距离。

　　2351236144891U+n→U→Ba+Kr+3n9209256360你看一下对不对。好像是这样的